Электромагнитные волны между параллельными идеально проводящими плоскостями

(1.40)

Последняя получила наименование групповой скорости. Она-то и определяет скорость распространения сигнала типа «волновой пакет».

Установим связь между групповой и фазовой скоростями. Дифференцируя выражение (1.32) по частоте, получим

откуда >(1.41)

Если фазовая скорость не зависит от частоты, т.е. , то и . В этом случае .

Зависимость фазовой скорости от частоты колебаний в физике принято называть дисперсией, а среду, в которой это явление наблюдается — дисперсной средой.

Подобная зависимость характерна, например, для нашей направляющей системы. В самом деле, фазовая скорость волны ТЕ или TM, распространяющейся между проводящими плоскостями, равна

(1.42)

а волновое число

Используя соотношение (1.40) или (1.41), для групповой скорости получим

(1.43)

и соответственно

(10.44)

На рисунке 1.6 показаны графики изменения фазовой и групповой скоростей (1.42), (1.44) в зависимости от частоты колебаний.

Заключение

Наиболее простой направляющей системой является совокупность двух параллельных проводящих бесконечных плоскостей, пространство между которыми заполнено диэлектриком. Конечно, направляющая система такого типа представляет лишь теоретический интерес. Тем не менее, анализ электромагнитного поля в ней позволяет выяснить основные особенности распространения электромагнитных волн в реальных направляющих устройствах.

Список использованной литературы

1. Гольдштейн Л.Д., Зернов Н.В. Электромагнитные поля и волны

2. Семенов Н.А. Техническая электродинамика

3. Бредов М.М., Румянцев В.В., Топтыгин И.Н. Классическая электродинамика

 Скачать реферат